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畢業(yè)論文/畢業(yè)論文范文 材料力學(xué)與彈性力學(xué)的研究差異論文 　　材料力學(xué)(mechanics of materials)和彈性力學(xué)(theory of elasticity)都是力學(xué)的重要分支學(xué)科，盡管他們都是研究和分析各種結(jié)構(gòu)物在彈性階段的應(yīng)力和位移，但在研究對(duì)象和方法上仍然具有很大的差異。材料力學(xué)主要研究物體受理后發(fā)生的變形、由于變形而產(chǎn)生的內(nèi)力以及物體由此而產(chǎn)生的失效和控制失效準(zhǔn)則[1]。其主要的研究對(duì)象是桿狀構(gòu)件，即長(zhǎng)度遠(yuǎn)大于高度和寬度的構(gòu)件及其在拉壓、剪切、彎曲、扭轉(zhuǎn)作用下的應(yīng)力和位移。材料力學(xué)除了從靜力學(xué)、幾何學(xué)、物理學(xué)三方面進(jìn)行分析之外，通過試驗(yàn)現(xiàn)象的觀察和分析，忽略次要因素，保留主要因素，引用一些關(guān)于構(gòu)件的形變狀態(tài)或應(yīng)力分布的假定，大大簡(jiǎn)化了數(shù)學(xué)推演。雖然解答只是近似的，但是可以滿足工程上的精度要求。彈性力學(xué)作為固體力學(xué)的一個(gè)分支，研究可變性固體在外部因素如力、溫度變化、約束變動(dòng)等作用下產(chǎn)生的應(yīng)力、應(yīng)變和位移[2]。其研究對(duì)象既可是非桿狀結(jié)構(gòu)，如板和殼以及擋土墻、堤壩、地基等實(shí)體結(jié)構(gòu)，亦可是桿狀構(gòu)件，并且其不引用任何假定，解答較材料力學(xué)更為精確，常常用來校核材料力學(xué)里得出的近似解答。 　　材料力學(xué)與彈性力學(xué)同樣作為變形體力學(xué)的分支，在解決具體問題使，需要將實(shí)際工程構(gòu)件的研究對(duì)象抽象為理想模型。作為理想模型，在建立其已知量和未知量的推導(dǎo)關(guān)系時(shí)，要滿足如下基本假設(shè)：連續(xù)性假設(shè)、均勻性假設(shè)、各向同性假設(shè)、小變形假設(shè)、完全彈性假設(shè)。下面*將就在一下具體問題的解決中，探討材料力學(xué)和彈性力學(xué)在研究方法上的差異。 　　1.直梁在橫向荷載作用下的彎曲研究 　　1)在純彎曲梁中，對(duì)于平截面假定的驗(yàn)證 　　材料力學(xué)在研究梁的彎曲應(yīng)力時(shí)，采用純彎曲段分析。通過觀察對(duì)比梁變形前后表面橫向線和縱向線的幾何變形，推測(cè)梁內(nèi)部橫截面在變形后仍為平面。在彈性力學(xué)中，證明了其橫截面是否為平面的過程如下： 　　假定平面應(yīng)力情況，已通過多項(xiàng)式解答取=ay3，求得純彎曲矩形梁的應(yīng)力分量，將應(yīng)力分量代入物理方程、幾何方程，并積分變換得位移分量的表達(dá)式：u=meixy+f1(y)=-m2eiy2+f2(x) 　　通過數(shù)學(xué)變換求得位移分量為： 　　u=meixy-y+u0 　　=-m2eiy2-m2eix2+y+0 　　其中、u0、0為剛體位移 　　由上式可得，鉛直線段的轉(zhuǎn)角為： 　　=uy=meix- 　　在同一個(gè)截面上，x是常量，因而也是常量。可見，同一橫截面上的各鉛直線段轉(zhuǎn)角相等，即橫截面保持平面。 　　2)對(duì)于截面彎曲應(yīng)力的修正與分析 　　在材料力學(xué)中，根據(jù)平面假設(shè)和單向受力狀態(tài)導(dǎo)出了應(yīng)力公式。但此公式僅限于純彎曲梁，當(dāng)梁受橫向外力作用時(shí)，梁發(fā)生橫力彎曲，此時(shí)變形后已不再是平面，單向受力狀態(tài)也不成立。針對(duì)此問題，材料力學(xué)一般做簡(jiǎn)化處理。對(duì)于跨長(zhǎng)與橫截面高度之比大于5的梁，用純彎曲正應(yīng)力公式=miy進(jìn)行計(jì)算，結(jié)果雖然有誤差，但足以滿足工程上的精度要求，近似用該公式得到的結(jié)果作為橫力彎曲的正應(yīng)力計(jì)算公式。 　　而在彈性力學(xué)中，采用半逆解法嚴(yán)密的推導(dǎo)了各應(yīng)力分量。以均布荷載下的簡(jiǎn)支梁為例，假設(shè)應(yīng)力分量形式y(tǒng)=f(y)，由應(yīng)力函數(shù)與應(yīng)力分量的關(guān)系導(dǎo)出應(yīng)力函數(shù)，并代入相容方程得到各應(yīng)力分量的表達(dá)式?？紤]主要邊界與小邊界后，得截面上的應(yīng)力分量為： 　　x=miy+qyh(4y2h2-35) 　　y=-q2(1+yh)(1-2yh)2 　　xy=fsbi 　　由上式可見，在彎應(yīng)力x的表達(dá)式中，第一項(xiàng)是主要項(xiàng)，和材料力學(xué)中的解答相同，第二項(xiàng)是彈性力學(xué)提出的修正項(xiàng)。對(duì)于通常的淺梁(跨高比大于5)，修正項(xiàng)很小，可以忽略不計(jì)，對(duì)于較深的梁，則必須考慮修正項(xiàng)。 　　應(yīng)力分量y是梁各層纖維之間的擠壓應(yīng)力，它的最大絕對(duì)值是q，發(fā)生在梁頂。在材料力學(xué)中，由于單向應(yīng)力假設(shè)，認(rèn)為縱向線之間互不擠壓，一般不考慮該應(yīng)力分量。 　　切應(yīng)力xy的表達(dá)式和材料力學(xué)完全一樣。 　　從表達(dá)式中可以看到，當(dāng)lh時(shí)，x最大，xy次之，y最小，且x中的qyh(4y2h2-35)是高階小量。因此進(jìn)一步說明了，材料力學(xué)的公式可以近似滿足工程梁的計(jì)算精度，而彈性力學(xué)推導(dǎo)相對(duì)復(fù)雜因此材料力學(xué)具有較強(qiáng)的實(shí)用性。 　　2.切應(yīng)力互等定理 　　在材料力學(xué)中，以圓桿的扭轉(zhuǎn)為背景，考慮了一個(gè)特殊的簡(jiǎn)單應(yīng)力狀態(tài)，并加以推理得到了切應(yīng)力互等定理。在沿桿軸線方向取微段dx，垂直于徑向的平面截出一無限小的單元體，則很容易得出內(nèi)外表面無應(yīng)力，只在左右兩個(gè)面上有切應(yīng)力。則該單元體將會(huì)轉(zhuǎn)動(dòng)不能平衡，所以推定在上下兩個(gè)縱截面上必定存在著'。由于面積很小，近似認(rèn)為切應(yīng)力在各面上均勻分布。 　　由平衡方程m=0得到 　　(dydz)dx=('dxdz)dy 　　從而得到：=' 　　而在彈性力學(xué)中，則從最普遍的情況出發(fā)，不作任何假設(shè)。取微小的平行六面體，根據(jù)平衡條件導(dǎo)出應(yīng)力分量之間的關(guān)系。由對(duì)中心點(diǎn)的力矩平衡方程，得到： 　　(xy+xyxdx)dy1dx2+yxdy1dx2-(xy+xyydy)dx1dy2+yxdx1dy2=0 　　將上式兩邊同除dxdy，合并同類項(xiàng)，并命dx dy趨于零，得到xy=yx 　　從而驗(yàn)證了切應(yīng)力互等定理。 　　從切應(yīng)力互等定理的導(dǎo)出我們可以發(fā)現(xiàn)，材料力學(xué)在推導(dǎo)過程中運(yùn)用了一些推理和假設(shè)，而彈性力學(xué)的推導(dǎo)過程是比較嚴(yán)密和精確的。 *l